在之前的文章中，我们介绍了傅立叶变换的本质和很多基本性质，现在，该聊聊代码实现的问题了。
为了方便起见，本文采用的编程语言是 Python3，矩阵处理用 numpy，图像处理则使用 OpenCV3。
离散傅立叶变换
首先，回忆一下离散傅立叶变换的公式：
从上式可以得到一个很有用的性质：可分性。即我们可以先计算 \\(\\sum_{x=0}^{M-1}f(x, y)e^{-j2\\pi ux/M}\\)，得到 \\(F(u,y)\\)，再计算 \\(\\frac{1}{MN}\\sum_{y=0}^{N-1} F(u,y) e^{-j2\\pi vy/N}\\) 得到 \\(F(u,v)\\)。
根据这种可分性，我们可以将二维的计算分为两个一维进行。
现在，考虑如何计算 \\(F(u,y)=\\sum_{x=0}^{M-1}f(x, y)e^{-j2\\pi ux/M}\\)，这个式子中的 \\(y\\) 可以当作是常数，所以这其实是关于 \\(x\\) 的一维运算。
根据这个式子，可以得到：
我们完全可以用矩阵相乘的形式来表示这些式子：
（式子中的 \\(W_M\\) 表示 \\(e^{-j2\\pi /M}\\)）
当然，由于图片是二维的，所以 \\(f(x,y)\\) 对应的向量实际上应该是：
同理，得到的 \\(F(u,y)\\) 也是一个二维矩阵。
现在，我们还是先考虑怎么实现这个一维的计算。
首先，需要先把 \\(W_M\\) 这个矩阵表示出来。注意到，这个矩阵实际上可以由 \\(\\begin{bmatrix} W_M^0 \\\\ W_M^1 \\\\ \\vdots \\\\ W_M^{M-1} \\end{bmatrix}\\) \\(\\times\\) \\(\\begin{bmatrix} W_M^0 & W_M^1 & \\dots & W_M^{M-1} \\end{bmatrix}\\) 得到。借助 numpy 强大的矩阵处理能力，可以很方便的计算出这个矩阵。示例如下：
def dftmtx(M):
n = np.asmatrix(np.arange(M))
return np.exp((-2j * np.pi / M) * n.transpose() * n)
np.asmatrix 是把 M 维的向量变成 1 \\(\\times\\) M 的矩阵的格式，因为只有矩阵才有 transpose() 操作。np.exp 会把 \\(exp\\) 函数作用到矩阵的每个元素中。
得到这个矩阵后，最关键的一步其实就做完了，我们可以用这个矩阵计算出 \\(F(u,y)\\)：
# input表示输入图像，M是图像的高
M = input.shape[0]
F = dftmtx(M) * input
得到 \\(F(u,y)\\) 后，剩下的是要对 y 这一维进行同样的操作：\\(F(u,v)=\\frac{1}{MN}\\sum_{y=0}^{N-1}F(u,y) e^{-j2\\pi vy/N}\\)。同样地，我们需要计算一个 \\(W_N\\) 的矩阵。幸运的是，这个矩阵的计算方法和之前的 \\(W_M\\) 一模一样，这样一来，我们已经可以得到完整的计算方法了：
# 傅立叶变换函数
def dft2d(input):
M, N = input.shape[0], input.shape[1]
return dftmtx(M) * input * dftmtx(N) / (M * N)
接下来我们把频谱图打印出来。傅立叶频谱图是实部和虚部的平方和，需要注意的是，由于数值显示的问题，我们需要将频谱图用 log 函数增强后，再标定到 [0, 255] 之间才能看清。代码如下：
# 将像素值标定到[0，255]之间
def scale_intensity(image):
min = image.min()
max = image.max()
image = (image - min) / (max - min) * 255.0
return image
# 计算频谱图
def spectrogram(image):
dft = dft2d(image)
spec = np.sqrt(np.power(np.real(dft), 2) + np.power(np.imag(dft), 2))
spec = np.log(0.5 + spec) * 10
spec = scale_intensity(spec)
return spec
image = cv2.imread("your_file.png", cv2.IMREAD_GRAYSCALE)
spec = spectrogram(image)
cv2.imwrite("spec.png", spec)
结果展示：
左图是原图，右图是频谱图。如果仔细看的话，可以发现频谱图四个角有一些白色的点。这是因为图片中低频成分居多，而频谱图四个角代表的就是低频分量（至于为什么四个角是低频，我也没搞懂）。
实践中，人们习惯于把低频都聚集到图片中心，这样方便后续的操作。根据平移性质：
要把频谱图的低频部分平移到中心，需要将整个频谱图平移 \\((M/2, N/2)\\) 个单位，也就是需要对原图乘以 \\((-1)^{x+y}\\)。代码如下：
def shift_image(image):
M, N = image.shape[0], image.shape[1]
for x in range(M):
for y in range(N):
image[x, y] *= np.power(-1, x + y)
return image
image = cv2.imread("your_file.png", cv2.IMREAD_GRAYSCALE)
shift_image(image)
spec = spectrogram(image)
cv2.imwrite("shift_spec.png", spec)
结果展示：
离散傅立叶反变换
讲完傅立叶变换后，反变换基本也得到了，唯一的区别是，这一次我们需要计算一个傅立叶反变换的矩阵。这个矩阵和之前计算的矩阵 \\(W_M\\) 的区别只在于符号，这里就直接给出代码了：
def idftmtx(M):
n = np.asmatrix(np.arange(M))
# 下面的符号是正的
return np.exp((2j * np.pi / M) * n.transpose() * n)
反变换的代码如下：
def idft2d(input):
M, N = input.shape[0], input.shape[1]
return idftmtx(M) * input * idftmtx(N)
把之前得到的傅立叶变换的结果，输入 idft2d 函数后，再取实部既可以得到原图：
image = cv2.imread("your_file.png", cv2.IMREAD_GRAYSCALE)
dft = dft2d(image)
idft = idft2d(dft)
cv2.imwrite("idft.png", np.real(idft))
结果如下：
这个反变换的结果和原图是略有差别的，因为傅立叶变换时舍弃了很多高频成分。不过，由于图片中高频成分本身就比较少，所以这点差别可以忽略不计。