如何用已经给的超心潮汐观测数据进行matlab调和分析

Posted 2023-03-27

首先，需要说明两点。
第一，本案例使用的是单月潮汐观测数据，处理方法则是基于长期观测资料的调和分析来进行处理。中期观测资料的分析需要分别求主要分潮、随从分潮，短期观测资料分析则还需要计算不同观测序列的权重，但是核心算法与长期观测资料分析是一致的，都是建立矛盾方程，然后使用最小二乘法建立法方程，求出法方程系数，再求出矩阵X、Y。
第二，本文主要介绍方法步骤，所用代码大多为关键步骤实现，仅供参考。如需完整代码，请关注博主的另一篇资源。
下面开始介绍本案例的处理，从理论上讲，首先，我们需要选取分潮，确立我们所要分析的天文分潮，本案例用8个主要分潮——M2、S2、N2、K2、K1、O1、P1、Q1，四个半日潮，四个全日潮（其实去看潮汐相关研究的文献就会发现，基本都是以这八个分潮为主的）。相邻数据时间间隔为一小时，以所有数据的中间数对应时刻作为时间原点，然后对观测记录数据进行排序。
从实际出发，在matlab中，首先清理空间、准备环境（这是一个良好习惯），然后需要导入数据，对分潮进行排序。

%%导入数据
clear all;close all;clc;
data=importdata('C:\Users\STAR\Desktop\TideData_01.txt');

%%分潮排序（八个）
M2=1;
S2=2;
N2=3;
K2=4;
K1=5;
O1=6;
P1=7;
Q1=8;
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常量的准备，输入杜德森数，以及天文元素随时间的变化速度。

%%杜德森数（八个分潮各有七个杜德森数）
miuM2=[2,0,0,0,0,0,0];
miuS2=[2,2,-2,0,0,0,0];
miuN2=[2,-1,0,1,0,0,0];
miuK2=[2,2,0,0,0,0,0];
miuK1=[1,1,0,0,0,0,1];
miuO1=[1,-1,0,0,0,0,-1];
miuP1=[1,1,-2,0,0,0,-1];
miuQ1=[1,-2,0,1,0,0,-1];

%%天文元素随时间的变化速度
rateOfChange=[14.49205211,0.54901653,0.04106864,0.00464183,0.00220641,0.00000196];
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然后需要计算时间原点。个人习惯将代码模块化，本处使用自编函数TimeCalculation。

year=2003;
month=3;
day=1;
hour=0;
[year,month,day,hour]=TimeCalculation(2003,3,1,0,360);
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计算分潮角速度

for i=M2:Q1
sigma(i)=AngularVelocity(miui,rateOfChange);
end
sigma=deg2rad(sigma); %注意，这里涉及到一个角度转弧度的操作
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然后是计算各天文元素

[tao,ss,hhh,pp,NNN,ppp]=AstronomicalElements(year,month,day,hour);
tao=deg2rad(tao);
ss=deg2rad(ss);
hhh=deg2rad(hhh);
pp=deg2rad(pp);
NNN=deg2rad(NNN);
ppp=deg2rad(ppp);
astronomicalElements=[tao,ss,hhh,pp,NNN,ppp];
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计算分潮初始位相，同样使用自编函数

for i=M2:Q1
v0(i)=InitialPhase(miui,astronomicalElements);
end
v0(2) = 6.2832;%由于S2分潮的特殊性，直接赋值
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计算交点因子及订正角

deltaMiu4M2=[0,0,0,2,2];
deltaMiu5M2=[-2,-1,0,0,1];
rhoM2=[0.0005,-0.0373,1,0.0006,0.0002];
deltaMiu4K2=[0,0,0,0];
deltaMiu5K2=[-1,0,1,2];
rhoK2=[-0.0128,1,0.2980,0.0324];
deltaMiu4K1=[-2,0,0,0,0,0];
deltaMiu5K1=[-1,-2,-1,0,1,2];
rhoK1=[0.0002,0.0001,-0.0198,1,0.1356,-0.0029];
deltaMiu4P1=[0,0,0,2,2];
deltaMiu5P1=[-2,-1,0,0,1];
rhoP1=[0.0008,-0.0112,1,-0.0015,-0.0003];
deltaMiu4O1=[0,0,0,2,2,2];
deltaMiu5O1=[-2,-1,0,-1,0,1];
rhoO1=[-0.0058,0.1885,1,0.0002,-0.0064,-0.0010];
for i=[M2,K2,K1,P1,O1]
[f(i),u(i)]=IntersectionFactorAndCorrectionAngle(deltaMiu4i,deltaMiu5i,rhoi,pp,NNN);
end
f(Q1)=f(O1);
u(Q1)=u(O1);
f(N2)=f(M2);
u(N2)=u(M2);
f(S2)=1;
u(S2)=0;
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建立法方程并求x和y

deltaT=1;
N=data(end,1);
NN=(N-1)/2;
A(0+1,0+1)=N;
for i=M2:Q1
A(0+1,i+1)=(sin(N*sigma(i)*deltaT/2))/(sin(sigma(i)*deltaT/2));
A(i+1,0+1)=(sin(N*sigma(i)*deltaT/2))/(sin(sigma(i)*deltaT/2));
A(i+1,i+1)=(N+(sin(N*sigma(i)*deltaT)/sin(sigma(i)*deltaT)))/2;
B(i,i)=(N-(sin(N*sigma(i)*deltaT)/sin(sigma(i)*deltaT)))/2;
end
for i=M2:Q1
for j=M2:Q1
if ~(i==j)
A(i+1,j+1)=(((sin(N/2*(sigma(i)-sigma(j))*deltaT))/(sin(1/2*(sigma(i)-sigma(j))*deltaT)))+(sin(N/2*(sigma(i)+sigma(j))*deltaT))/(sin(1/2*(sigma(i)+sigma(j))*deltaT)))/2 ;
B(i,j)=(((sin(N/2*(sigma(i)-sigma(j))*deltaT))/(sin(1/2*(sigma(i)-sigma(j))*deltaT)))-(sin(N/2*(sigma(i)+sigma(j))*deltaT))/(sin(1/2*(sigma(i)+sigma(j))*deltaT)))/2 ;
end
end
end
F1(0+1)=sum(data(:,2));
for i=M2:Q1
F1(i+1)=sum(data(:,2).*cos((data(:,1)-361)*sigma(i)*deltaT));
F2(i)=sum(data(:,2).*sin((data(:,1)-361)*sigma(i)*deltaT));
end

X=F1/A(:,1:end);
Y=F2/B(:,1:end);
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计算准调和振幅R和位相theta

R=(X(2:end).^2+Y.^2).^0.5;
for i=M2:Q1
theta(i)=CalculatedPhase(R(i),X(i+1),Y(i));
end
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计算分潮的调和常数

H=R./f;
g=theta+v0+u;
for i=M2:Q1
g(i)=rad2pi(g(i));
end
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潮汐预报、计算自报余差

S0=X(0+1);
for i=1:721
h(i)=S0+sum(f.*H.*cos(sigma*(i-361)+v0+u-g));
end
r=data(1:end,2)'-h(1:end);
delta=sum(r.^2)^0.5/data(end,1);
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计算预报潮位

starttime=(31-1+30+1)*24+1;
endtime=starttime+31*24+1;
forecastTime=1:31*24+1+1;
for i=starttime:endtime
forecastTide(i-starttime+1)=S0+sum(f.*H.*cos(sigma*(i-361)+v0+u-g));
end
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绘制预报图

figure(2);
plot(forecastTime,forecastTide);
title("Forecast(May 1 to June 1)");
xlabel("Serial number");
ylabel("Stage");
legend("Forecast",'Location','Best');
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写在文末，潮汐体现的是海洋动力及水文要素的变化规律和控制机制，从古至今，关于潮汐的研究从未停止，远有沈括著作《梦溪笔谈》，近有牛顿平衡潮理论之广泛应用，希望本文能为有需要的人提供一点思路及方法。 参考技术A 初步认为,该方法可以作为一种实用方法应用于短期潮汐资料的分析和 预报,对于中远期的预报应用具有一定的参考价值。 关键词:调和分析;曲线拟合